Искусственные спутники Земли

Искусственные спутники Земли

Вступление.

Искусственные спутники Земли – космические летательные аппараты,

выведенные на околоземные орбиты. Они предназначаются для решения различных

научных и прикладных задач.

Человечество всегда стремилось к звёздам, они манили к себе как магнит

и ни что не могло удержать человека на Земле. Смотря трансляцию футбольного

матча по телевизору, у меня часто появляется вопрос: как человеку удаётся

передавать события, происходящие за пределами нашего материка. В Югославии

идёт война. НАТОвские войска способны поражать цели на огромном расстоянии.

Как же им это удаётся? Какую технику они используют? Когда я смотрю

фантастику, я задумываюсь о том, сможет ли человек осуществить свои

фантазии: летать с огромными скоростями на манёвренных космических

объектах, встретиться с внеземными цивилизациями. Задумываясь о своём

будущем, мне бы хотелось, чтобы наше государство не прекращало тенденции к

развитию космической деятельности, чтобы наша страна не сдавала лидирующей

позиции в области космических научных исследований. Ведь мы первыми смогли

запустить искусственный спутник Земли, первым полетел в космос гражданин

нашей страны, мы единственные смогли установить космическую станцию на

околоземной орбите.

Целью своей работы я поставил – ознакомиться с физическими основами

полёта космических объектов. Только после этого можно найти ответы на

поставленные мной вопросы Из моего реферата вы узнаете о физических основах

устройства ракеты, о движении искусственных спутников и посадке космических

кораблей, так же вы сможете узнать перспективы ракетной техники.

Физические основы устройства ракеты.

Принцип реактивного движения, открытый Исааком Ньютоном в 1686 году,

коротко можно сформулировать так: действие равно и противоположно по

направлению противодействию. Но применение этого универсального принципа к

решению сложнейшей и увлекательнейшей задачи о полётах на космических

кораблях в мировые глубины было блестяще осуществлено нашим гениальным

соотечественником К. Э. Циалковским. Именно Циалковский дал полное решение

проблемы межпланетных перелётов на основе использования ракеты в качестве

средства полёта.

Ракетой, согласно К. Э. Циалковскому, называется всякий реактивный

прибор, который двигается в направлении, противоположном направлению струи,

образовавшейся в результате сгорания топлива в специальной камере.

Основными частями космической ракеты являются: корпус, двигатели,

топливные баки с вспомогательными приборами, система управления,

стабилизаторы, кабина.

В обычной одноступенчатой ракете энергия рабочего тела расходуется не

вполне рационально – для разгона не только самой ракеты, но и

освободившихся от топлива баков, которые уже сделали своё дело и являются

лишним грузом. Наиболее выгодна, конечно, самоочищающаяся ракета, в которой

непрерывно сгорает не топливо, но и свободные от топлива части баков.

Сейчас конструирование таких непрерывных ракет трудно осуществлять по

техническим причинам, однако можно сказать, что созданные по идее

Циалковского многоступенчатые ракеты – это известное приближение к

непрерывным ракетам: они состоят из нескольких ракетных ступеней, которые

по мере расхода топлива автоматически или по команде с Земли отделяются от

ракеты, освобождая её от бесполезного груза.

В современных ракетах реактивные двигатели работают как на твёрдом,

так и на жидком химическом топливе. Основную роль в космических ракетах

играют жидкие топлива. С их помощью человек вступил в борьбе с силой

земного притяжения и победил. Но сейчас ведутся поиски новых видов твёрдого

топлива, которое обладает рядом преимуществ перед жидким. Ракеты на твёрдом

топливе могут заправляться задолго до запуска и длительное время находиться

на стартовых площадках, готовые в любую минуту взмыть вверх. За рубежом в

настоящее время часто применяются комбинированные ракеты, у которых часть

ступени работает на жидком топливе, а часть на твёрдом.

Основной характеристикой реактивных двигателей является сила тяги. В

соответствии с третьим законом механики при истечении газов появляется

ответная сила, толкающая ракету в противоположном направлении. Эта сила и

называется силой тяги двигателей. В технике обычно оперируют с удельной

тягой, т.е. с тягой, развиваемой двигателем при сгорании 1 кг. топлива в 1

сек. Сила тяги ракетных двигателей вычисляется по формуле: P=cmсек+S(pc-

ph), где mсек – масса сгораемого топлива, выбрасываемого ежесекундно, т.е.

секундный расход топлива, с – скорость истечения газов, рh – атмосферное

давление на высоте h над уровне моря, S – площадь сечения на срезе сопла.

Из формулы видно, что увеличение силы тяги ракетных двигателей

теоретически можно получить различным образом. Например, можно добиться

увеличения скорости истечения газов или площади выходного сечения. Однако

на практике увеличение тяги представляет собой сложнейшую задачу. Так,

например, увеличение площади приводит к увеличению силы сопротивления

воздуха и, следовательно, к торможению. Скорость истечения газов также не

может увеличена беспредельно. Поэтому выбирают оптимальное, т.е. наиболее

выгодное и целесообразное решение с учётом многих факторов. Это решение

получается в результате многочисленных экспериментов в различных

атмосферных и климатических условиях.

Одним из главнейших условий для осуществления межпланетных перелётов

при помощи космических ракет является выбор топлива. Под ракетным топливом

понимают совокупность горючего и окислителя (так как полёт ракеты может

происходить и в безвоздушном пространстве, то окислитель должен быть на

борту ракеты). В качестве горючего применяют жидкие углеводородные

соединения: керосин, спирт, газойль, соединение азота с водородом –

гидразин и т.п. В качестве окислителя используют, например, жидкий

кислород, перекись водорода, азотную кислоту.

Чтобы получить более полное представление об эффективности различных

горючих и окислителей, приведём таблицу вычисленных Зенгером максимальных

теоретических скоростей истечения газов.

| |Максимальные теоретические скорости истечения, |

|Горючее |м/сек |

| |Окислители |

| |Перекись|Азотная |Кислород|Озон |Фтор |

| |водорода|кислота | | | |

|Водород |4630 |4570 |5640 |6095 |6500 |

|Октан |4190 |3810 |4610 |5090 |4920 |

|Углерод |3860 |3540 |4320 |4790 |3975 |

|Этиловый спирт |3980 |3700 |4400 |4840 |4750 |

|Метиловый спирт |3900 |3640 |4245 |4640 |4650 |

|Анилин |3980 |3710 |4470 |4765 |4570 |

|Виниловый спирт |3990 |3740 |4445 |4890 |4520 |

|Гидразингидрат |3960 |3760 |4280 |4610 |5610 |

Однако максимальную скорость истечения газов (7310 м/сек) даёт реакция

чистого озона с чистым бериллием. Но, конечно, в реальных условиях ни одну

из приведённых теоретических скоростей истечения достигнуть не удаётся из-

за влияния многих побочных факторов, таких, как неполная реакция в камере

сгорания, потери тепловой энергии, невозможность достижения теоретического

коэффициента расширения газов и др.

Ценность ракетных топлив обусловливается не только скоростью истечения

газов, но и взрывной безопасностью, удельным весом, стоимостью и

ядовитостью. Из приведённой таблицы видно, что одним из наиболее

эффективных окислителей является фтор, широко распространенный в природе.

Но он обладает и недостатками. Трудность применения фтора связана с его

ядовитостью и коррозийной активностью. Ядовитость фтора не будет играть

роли, если его использовать окислителем во второй и последующих ступенях

ракеты. В этом случае атмосфера вблизи стартовой площадки не будет

отравляться. Но фтор кипит при температуре –180 градусов, поэтому для его

хранения приходится использовать двустенные сосуды. Заправка в ракеты фтора

должна производиться перед самым стартом.

Даже из немногих приведённых примеров видно, насколько сложен выбор

горючего и окислителей.

Три космические скорости.

В первое время после запуска искусственного спутника Земли часто можно

было слышать вопрос: "Почему спутник после выключения двигателей продолжает

обращаться вокруг Земли, не падая на Землю?". Так ли это? В

действительности спутник "падает" – он притягивается к Земле под действием

силы тяжести. Если бы не было притяжения, то спутник улетел бы по инерции

от Земли в направлении приобретённой им скорости. Земной наблюдатель

воспринял бы такое движение спутника как движение вверх. Как известно из

курса физики, для движения по кругу радиуса R тело должно обладать

центростремительным ускорением a=V2/R, где а – ускорение, V – скорость.

Поскольку в данном случае роль центростремительного ускорения играет

ускорение силы тяжести, то можно написать: g=V2/R. Отсюда нетрудно

определить скорость Vкр, необходимую для кругового движения на расстоянии R

от центра Земли: Vкр2=gR. В приближённых расчётах принимается, что

ускорение силы тяжести постоянно и равно 9,81 м/сек2. Эта формула

справедлива и в более общем случае, только ускорение силы тяжести следует

считать переменной величиной. Таким образом, мы нашли скорость кругового

движения. Какова же та начальная скорость, которую нужно сообщить телу,

чтобы оно двигалось вокруг Земли по окружности? Нам уже известно, что чем

большую скорость сообщить телу, тем на большее расстояние оно улетит.

Траектории полёта будут эллипсами (мы пренебрегаем влиянием сопротивления

земной атмосферы и рассматриваем полёт тела в пустоте). При некоторой

достаточно большой скорости тело не успеет упасть на Землю и, сделав полный

оборот вокруг Земли, возвратится в начальную точку, чтобы вновь начать

движение по окружности. Скорость спутника, движущегося по круговой орбите

вблизи земной поверхности, называется круговой или первой космической

скоростью и представляет собой ту скорость, которую нужно сообщить телу,

чтобы оно стало спутником Земли. Первая космическая скорость у поверхности

Земли может быть вычислена по приведенной выше формуле для скорости

кругового движения, если подставить вместо R величину радиуса Земли (6400

км), а вместо g – ускорение свободного падения тела, равное 9,81 м/сек2. В

результате найдём, что первая космическая скорость равна Vкр=7,9 км/сек.

Познакомимся теперь со второй космической или параболической

скоростью, под которой понимают скорость, необходимую для того, чтобы тело

преодолело земное тяготение. Если тело достигнет второй космической

скорости, то оно может удалиться от Земли на любое сколь угодно большое

расстояние (предполагается, что на тело не будут действовать никакие другие

силы, кроме сил земного тяготения).

Проще всего для получения величины второй космической скорости

воспользоваться законом сохранения энергии. Совершенно очевидно, что после

выключения двигателей сумма кинетической и потенциальной энергии ракеты

должна оставаться постоянной. Пусть в момент выключения двигателей ракета

находилась на расстоянии R от центра Земли и имела начальную скорость V

(для простоты рассмотрим вертикальный полёт ракеты). Тогда по мере удаления

ракеты от Земли скорость её будет уменьшаться. На некотором расстоянии rmax

ракета остановится, так как её скорость обратится в ноль, и начнёт свободно

падать на Землю. Если в начальный момент ракета обладала наибольшей

кинетической энергией mV2/2, а потенциальная энергия была равна нулю, то в

наивысшей точке, где скорость равна нулю, кинетическая энергия обращается в

ноль, переходя целиком в потенциальную. Согласно закону сохранения энергии,

находим:

mV2/2=fmM(1/R-1/rmax) или V2=2fM(1/R-1/rmax).

полагая rmax ,бесконечно, найдём значение второй космической скорости:

Vпар= 2fM/R = 2 fM/R = 2 Vкр .

Оказывается, она превышает первую космическую скорость в 2

раз. Если вспомнить, что ускорение свободного падения g=fM/R2, то приходим

к формуле Vпар = 2gR . Чтобы определить вторую космическую скорость у

поверхности Земли, следует в эту формулу подставить R=6400км, в результате

чего получим: Vкр(11,19 км/сек

По приведённым формулам можно вычислить параболическую скорость на

любом расстоянии от Земли, а также определить её значение для других тел

солнечной системы.

Выведенный выше интеграл энергии позволяет решить многие задачи

космонавтики, например, позволяет производить простые приближённые расчёты

движения спутников планеты, космических ракет и больших планет. Выведенная

формула параболической скорости может быть использована и в приближённых

расчётах межзвёздного полёта. Чтобы осуществить полёт к звёздам, необходимо

преодолеть солнечное притяжение, т.е. Звездолёту

должна быть сообщена скорость, при которой он будет двигаться относительно

Солнца по параболической или гиперболической орбите. Назовём наименьшую

начальную скорость третьей космической скоростью. Подставляя в формулу

параболической скорости вместо М значение массы Солнца, а вместо R –

среднее расстояние от Земли до Солнца, найдём, что звездолёту, стартующему

с земной орбиты, должна быть сообщена скорость около 42,2 км/сек. Итак,

если телу сообщить гелиоцентрическую скорость в 42,2 км/сек, то оно

навсегда покинет солнечную систему, описав относительно Солнца

параболическую орбиту. Выясним, какой должна быть величина скорости

относительно Земли, чтобы обеспечить удаление тела не только от Земли, но и

от Солнца? Иногда рассуждают так: поскольку средняя скорость Земли

относительно Солнца равна 29,8 км/сек, то необходимо сообщить космическому

кораблю скорость, равную 42,2 км/сек – 29,8 км/сек, т.е. 12,4 км/сек. Это

неверно, так как в этом случае не учитывается движение Земли по орбите во

время удаления космического корабля и притяжение со стороны Земли, пока

корабль находится в сфере её действия. Поэтому третья космическая скорость

относительно Земли больше 12,4 км/сек и равна 16,7 км/сек.

Движение искусственных спутников Земли.

Движение искусственных спутников Земли не описывается законами

Кеплера, что обусловливается двумя причинами:

1) Земля не является точно шаром с однородным распределением

плотности по объёму. Поэтому её поле тяготения не эквивалентно

полю тяготения точечной массы, расположенной в геометрическом

центре Земли;

2) Земная атмосфера оказывает тормозящее действие на движение

искусственных спутников, вследствие чего их орбита меняет свою

форму и размеры и в конечном результате спутники падают на

Землю.

По отклонению движения спутников от кеплеровского можно вывести

заключение о форме Земли, распределении плотности по её объёму, строении

земной атмосферы. Поэтому именно изучение движения искусственных спутников

позволило получить наиболее полные данные по этим вопросам.

Если бы Земля была однородным шаром и не существовало бы атмосферы, то

спутник двигался бы по орбите, плоскость сохраняет неизменную ориентацию в

пространстве относительно системы неподвижных звёзд. Элементы орбиты в этом

случае определяются законами Кеплера. Так как Земля вращается, то при

каждом следующем обороте спутник движется над разными точками земной

поверхности. Зная трассу спутника за один какой-либо оборот, нетрудно

предсказать его положение во все последующие моменты времени. Для этого

необходимо учесть, что Земля вращается с запада на восток с угловой

скоростью примерно 15 градусов в час. Поэтому на последующем обороте

спутник пересекает туже широту западнее на столько градусов, на сколько

Земля повернётся на восток за период вращения спутника.

Из-за сопротивления земной атмосферы спутники не могут длительно

двигаться на высотах ниже 160 км. Минимальный период обращения на такой

высоте по круговой орбите равен примерно 88 мин, то есть приблизительно 1,5

ч. за это время Земля поворачивается на 22,5 градуса. На широте 50 градусов

этому углу соответствует расстояние в 1400 км. Следовательно, можно

сказать, что спутник, период обращения которого 1,5 часа, на широте 50

градусов будет наблюдаться при каждом последующем обороте примерно на 1400

км западнее, чем на предыдущем.

Однако такой расчёт даёт достаточную точность предсказаний лишь для

нескольких оборотов спутника. Если речь идёт о значительном промежутке

времени, то надо принять во внимание отличие звёздных суток от 24 часов.

Поскольку один оборот вокруг Солнца совершается Землёй за 365 суток, то за

одни сутки Земля вокруг Солнца описывает угол примерно в 1 градус (точнее,

0,99) в том же направлении, в каком вращается вокруг своей оси. Поэтому за

24 часа Земля поворачивается относительно неподвижных звёзд не на 360

градусов, а на 361 и, следовательно, совершает один оборот не за 24 часа, а

за 23 часа 56 минут. Поэтому трасса спутника по широте смещается на запад

не на 15 градусов в час, а на 15,041 градусов.

Круговая орбита спутника в экваториальной плоскости, двигаясь по

которой он находится всё время над одной и той же точкой экватора,

называется геостационарной. Почти половина земной поверхности может быть

связана со спутником на синхронной орбите прямолинейно распространяющимся

сигналами высоких частот или световыми сигналами. Поэтому спутники на

синхронных орбитах имеют большое значение для системы связи.

Посадка космических кораблей

Одной из самых сложных проблем космонавтики является посадка

космического корабля или контейнера с научной аппаратурой на Землю или

планету назначения. Методика посадки на различные небесные тела существенно

зависит от наличия атмосферы на планете назначения, от физических свойств

поверхности и многих других причин. Чем плотнее атмосфера, тем проще

погасить космическую скорость корабля и посадить его, ибо планетная

атмосфера может быть использована в качестве своего рода воздушного

тормоза.

Можно указать три способа посадки космических кораблей. Первый способ

– жёсткая посадка, происходящая без гашения скорости корабля. Сохраняя в

момент удара с планетой космическую скорость, корабль разрушается.

Например, при сближении с Луной скорость корабля составляет 2,3 – 3,3

км/сек. Создание конструкции, которые выдерживали бы ударные напряжения,

возникающие при этих скоростях, - задача технически неразрешимая. Такая же

картина будет наблюдаться при жёсткой посадке на Меркурий, астероиды и

другие небесные тела, лишённые атмосферы.

Другой способ посадки – грубая посадка с частичным замедлением

скорости. В этом варианте при входе ракеты в сферу действия планеты корабль

следует развернуть таким образом, чтобы сопла двигателей были направлены в

сторону планеты назначения. Тогда тяга двигателей, будучи направлена в

сторону, противоположную движению корабля, будет замедлять движение.

Поворот корабля вокруг его оси можно выполнить с помощью двигателей

небольшой мощности. Одно из возможных решений задачи состоит в установке по

бокам корабля двух двигателей, смещённых относительно друг друга, причём

силы тяги этих двигателей должны быть направлены противоположно. Тогда

возникает пара сил (две равных по величине и противоположных по направлению

силы), которая развернёт корабль в нужном направлении. Затем включаются

ракетные двигатели, уменьшающие скорость до некоторого предела. В момент

посадки ракета может обладать скоростью несколько сотен метров в секунду,

чтобы она могла выдержать удар об поверхность.

Наконец третий метод посадки, наиболее важный при доставке на планеты

высокоточного научного оборудования и при высадке членов экспедиции, - это

мягкая посадка корабля, подобная посадке самолёта на аэродром. Наиболее

Страницы: 1, 2